Bella domanda. La tua affermazione che
vicino al protone l'energia cinetica dell'elettrone sarà relativistica
non è così semplice come potrebbe sembrare. L'energia cinetica dell'elettrone $ \ langle \ hat {T} \ rangle = \ langle \ hat {p} ^ 2 \ rangle / (2m) $ è una quantità non locale che può essere espresso in modo equivalente come uno dei due integrali
$$ \ langle \ hat {T} \ rangle = \ frac {1} {2m} \ int d ^ 3x \ \ psi ^ * (x) \ left (- \ hbar ^ 2 \ nabla ^ 2 \ right) \ psi (x) = \ frac {1} {2m} \ int d ^ 3x \ | \ hbar \, {\ bf \ nabla} \ psi (x) | ^ 2 . $$
Quindi l'energia cinetica dell'elettrone "in" una posizione particolare non è ben definita; potrebbe essere il valore di uno dei due integrandi sopra in quel punto (o, in effetti, di qualsiasi altro integrando che si integra allo stesso valore su tutto lo spazio).
L'ultima espressione è la più naturale da usare, però, perché almeno è positiva-semidefinita. Abbiamo ancora il problema che $ \ hbar ^ 2 | \ nabla \ psi (0) | ^ 2 / (2m) $ è una "densità di energia cinetica" (qualunque cioè) piuttosto che un'energia cinetica reale, quindi non possiamo parlare di quanto sia relativistico l'elettrone "al" nucleo. (Potremmo integrare la dimensione empirica del nucleo, ma non credo che sia proprio questo il motivo per cui la tua domanda sta arrivando: non stai chiedendo quando l'elettrone è letteralmente all'interno del nucleo, ma quando è abbastanza vicino al potenziale centro che si muove intuitivamente molto rapidamente.)
Ma niente di tutto questo ha davvero importanza: il punto è che poiché l'integrando è definito positivo, il contributo all'energia cinetica su qualsiasi regione particolare è sempre inferiore (o uguale) all'energia cinetica totale su ogni regione.Quindi, per verificare in modo significativo se gli effetti relativistici devono essere presi in considerazione, è necessario calcolare l'energia cinetica totale su tutto lo spazio.Questo risulta essere $ \ hbar ^ 2 / (2m a ^ 2) = me ^ 4 / (2 \ hbar ^ 2) = (\ alpha ^ 2/2) mc ^2 $ , dove $ \ alpha $ è la costante di struttura fine.Gli effetti relativistici sono trascurabili se l'energia cinetica è molto inferiore all'energia a riposo dell'elettrone, che corrisponde alla condizione che $ \ alpha ^ 2/2 = 1/37538 \ ll 1 $ , il che, rassicurante, è vero.