La velocità $ c $ costante è tale quando misurata localmente rispetto a un frame in caduta libera ( ie uno per il quale tutti i punti seguono la geodetica spaziale rispetto alla metrica $ g $). Locale significa che l'estensione del fotogramma deve essere "abbastanza piccola" da poter essere considerata piatta : pensala come uno zoom sulla varietà dello spaziotempo, che è un oggetto, con un ingrandimento tale da non poter vedere alcuna deviazione apprezzabile dallo spaziotempo di Minkowski (che è l'analogo dello spaziotempo dello spazio euclideo piatto, che probabilmente hai incontrato). Al contrario, la velocità della luce misurata da un osservatore distante può variare nello spaziotempo generalmente curvo.
La formulazione della tua domanda suggerisce che immagini di essere seduto in un punto all'interno dell'orizzonte, e poiché l'output del tuo puntatore laser deve schizzare fuori alla costante $ c $ e l'orizzonte è solo una distanza finita sopra di te, deve raggiungere l'orizzonte e partire.
Ma la geometria non è come questa immagine del pensiero quotidiano. Il punto su un orizzonte degli eventi è che non è nel futuro di qualsiasi evento all'interno dell'orizzonte. La distorsione dello spaziotempo dovuta alla piattezza è così grave che anche il futuro ramo delle geodetiche simili alla luce non la intersecherà. Puoi raggiungere l'orizzonte solo da un evento al suo interno viaggiando indietro nel tempo .
S Alcune domande e risposte dai commenti
L'utente PeterA.Schneider chiede:
"la velocità della luce misurata da un osservatore distante può variare nello spaziotempo generalmente curvo": è la prima volta che lo sento. Sei sicuro? (Considerando che essenzialmente tutto lo spazio-tempo è curvo.)
a quale domanda risponde in modo eloquente l'utente Jan Dvorak:
non preoccuparti, riprenderà la velocità di c una volta che ti sarà abbastanza vicino, se lo farà. Tuttavia, la sua lunghezza d'onda quando ti incontra potrebbe differire drasticamente dalla sua lunghezza d'onda quando ha lasciato la sua sorgente.
e vorrei spiegare la risposta di Jan in modo un po 'più completo. Puoi dedurre la velocità di qualcosa confrontando i cambiamenti nelle tue coordinate spaziali e temporali per quell'oggetto. Cominciamo dalla relatività speciale, dove inizialmente entrambi gli osservatori tracciano l'Universo secondo le coordinate di Minkowski. Il fatto che il tuo orologio e i tuoi righelli misurino gli stessi intervalli in modo diverso da quello che fa il lontano non porta nessuna sorpresa (almeno a qualcuno che ha studiato a fondo SR) perché c'è un unico, ben definito trasformazione che mapperà le tue coordinate per gli eventi alle coordinate dell'osservatore distante, e viceversa. Quella trasformazione è la trasformazione di Lorentz (propria, ortocrona), che ha la proprietà che $ c $ è misurata per essere la stessa dal punto di vista di entrambi gli osservatori.
In generale, lo spaziotempo curvo è impossibile definire una trasformazione unica tra due frame locali che ci consentirebbe di confrontare direttamente le velocità misurate delle cose in questo modo. Vediamo perché è così.
Reimmaginiamo il nostro scenario sopra: siamo ancora nello spaziotempo di Minkowski con la stessa fisica e facendo SR, ma con nuove coordinate. In ogni punto dello spaziotempo, ruotiamo e aumentiamo leggermente i fotogrammi di "riferimento" in modo che i punti vicini abbiano le loro direzioni di riferimento e gli intervalli di tempo leggermente diversi. Questo è del tutto analogo al tracciamento del 3-spazio euclideo mediante, diciamo, coordinate sferiche. A livello locale, le direzioni di riferimento (di aumento di $ r $, $ \ theta $ e $ \ phi $) vengono ruotate da quelle cartesiane, e tale rotazione varia uniformemente con la posizione. Ora c'è un'infinità molto grande di modi per eseguire una tale trasformazione gauge : possiamo scegliere direzioni e intervalli di tempo unitari in qualsiasi modo desideriamo purché la variazione sia regolare e che le trasformazioni limitanti come la distanza tra i punti si restringono è una trasformazione di Lorentz.
Quindi ora, in queste nuove coordinate, come confrontiamo le velocità misurate se ci venissero fornite solo queste coordinate? Bene, potremmo semplicemente muoverci nello spazio e nel tempo lungo un percorso regolare scelto, effettuando le piccole trasformazioni di Lorentz tra sistemi di riferimento vicini e moltiplicandoli tutti insieme per ottenere una trasformazione complessiva per questo percorso. Ma potremmo scegliere un'infinità di percorsi fluidi per farlo. Quindi, se ci vengono fornite solo queste coordinate, non è immediatamente ovvio che non otterremmo una risposta diversa da questa procedura se prendessimo un percorso fluido diverso tra i due punti.
Ma lo facciamo, perché questo è ciò che flat significa, per definizione .
Possiamo sempre trasformare le nostre strane coordinate nello spaziotempo di Minkowski se e solo se il risultato del nostro calcolo non dipende dal percorso. Il risultato del cosiddetto trasporto parallelo di un vettore attorno a un ciclo è sempre la trasformazione dell'identità. Un corollario di questo fatto è che esiste una trasformazione ben definita tra i due osservatori che ci consente di confrontare le velocità misurate: non importa se la calcoliamo lungo il percorso A o B tra due punti: la risposta deve essere la stessa poiché l'inverso di una trasformazione deve invertire l'altra per ottenere la trasformazione dell'identità attorno al ciclo. Quindi, in teoria, possiamo ancora calcolare ciò che l'altro osservatore osserverebbe localmente da lontano nelle nostre strane coordinate.
Se sei arrivato fino a qui con questa spiegazione, allora la Relatività Generale è ora solo un piccolo passo concettuale. Nello spaziotempo curvo , la trasformazione operata sui vettori dal trasporto parallelo attorno a un ciclo non è in generale la trasformazione dell'identità. Quindi non esiste un modo ben definito per confrontare le velocità da lontano, almeno dal proprio quadro di coordinate.
Questo è ciò che "curvo" significa, per definizione: "olonomia" non banale nel trasporto parallelo attorno a percorsi chiusi
E questo è ciò che le persone intendono quando dicono che "la velocità coordinata della luce può essere ottenuta con qualsiasi cosa in GR". Ma se un osservatore distante misura la velocità della luce continuamente, ripetutamente e a intervalli di tempo regolari misurata dal suo orologio in un laboratorio che portano con sé, e poi ti invia il risultato, tutti i loro rapporti a te saranno che la loro misurazione non ha non è cambiato, anche se l'intervallo tra i rapporti che vengono impostati regolarmente dal loro orologio può raggiungerci a intervalli estremamente variabili dal nostro orologio.
Un'altra analogia che potrebbe aiutarti è la $ 2 $ -sfera, quella che chiamiamo una "palla" nel linguaggio quotidiano, rispetto all'aereo. Sul piano, i piani tangenti al piano sono ovunque lo stesso spazio vettoriale: c'è un modo univoco per trasporto parallelo il piano tangente in qualsiasi punto a quello in qualsiasi altro punto. Sulla palla, non è così. I piani tangenti in punti diversi non sono lo stesso piano. Sono isomorfi come spazi vettoriali, ma non sono la stessa cosa. In particolare, non esiste un modo universale ben definito di confrontarli, o di assegnare basi di riferimento a tutti i punti in qualsiasi patch di estensione finita, perché, sulla sfera, il trasporto parallelo di vettori attorno ad anelli porta sempre ad un cambiamento del vettore quando torna al punto iniziale. Infatti, una sfera ha una curvatura costante, il che significa che la rotazione del vettore determinata dal trasporto parallelo del loop è proporzionale all'area racchiusa dal loop.