Come detto da John Rennie, ha a che fare con la sfocatura delle ombre. Tuttavia, questo da solo non lo spiega del tutto.
Facciamolo con l'effettiva sfocatura:
Ho simulato l'ombra sfocando ogni modellare e moltiplicare i valori di luminosità 1 . Ecco il file GIMP, così puoi vedere esattamente come spostare le forme intorno a te stesso.
Non credo che diresti che ci sono piegature in corso, almeno per me il bordo del libro sembra ancora perfettamente dritto.
Allora, cosa sta succedendo nel tuo esperimento, allora?
Risposta non lineare è la risposta. In particolare nel tuo video, la parete illuminata direttamente dal sole è sovraesposta, ovvero indipendentemente dalla "luminosità esatta", il valore dei pixel è bianco puro. Per le ombre scure, la soppressione del rumore della fotocamera ritaglia i valori sul nero. Possiamo simulare questo per l'immagine sopra:
Ora che assomiglia molto al tuo video, non è vero?
A occhi nudi , normalmente non lo noterai, perché i nostri occhi sono in qualche modo addestrati a compensare l'effetto, motivo per cui nulla sembra piegato nell'immagine non elaborata. Questo fallisce solo in condizioni di luce piuttosto estreme: probabilmente, la maggior parte della tua stanza è buia, con un fascio di luce piuttosto stretto che crea una gamma di luminosità molto ampia. Quindi, anche gli occhi si comportano in modo troppo non lineare e il cervello non può più ricostruire come sarebbero state le forme senza la sfocatura.
In realtà, ovviamente, la topografia della luminosità è sempre la stessa, come si vede dalla quantizzazione. la tavolozza dei colori:
1 Per simulare correttamente le ombre, è necessario utilizzare la convoluzione di l'intera apertura, con la forma del sole come un nocciolo. Come osserva Ilmari Karonen, questo fa una differenza rilevante: la convoluzione di un prodotto di due ombre nette $ A $ e $ B $ con il kernel sfocato $ K $ è
$$ \ begin {allineato} C (\ mathbf {x}) = & \ int _ {\ mathbb {R} ^ 2} \! \ mathrm {d} {\ mathbf {x '}} \: \ Bigl (
A (\ mathbf {x} - \ mathbf {x} ') \ cdot B (\ mathbf {x} - \ mathbf {x'}) \ Bigr) \ cdot K (\ mathbf {x} ') \\ = & \ mathrm {IFT} \ left (\ backslash {\ mathbf {k}} \ to \ mathrm {FT} \ Bigl (\ backslash \ mathbf {x} '\ to A (\ mathbf {x}') \ cdot B ( \ mathbf {x} ') \ Bigr) (\ mathbf {k}) \ cdot \ tilde {K} (\ mathbf {k}) \ right) (\ mathbf {x}) \ end {allineato} $$
mentre la sfocatura separata produce
$$ \ begin {align} D (\ mathbf {x}) = & \ left (\ int _ {\ mathbb {R} ^ 2} \! \ mathrm {d} {\ mathbf {x '}} \: A (\ mathbf {x} - \ mathbf {x}') \ cdot K (\ mathbf {x} ') \ right) \ cdot \ int _ {\ mathbb {R} ^ 2} \! \ Mathrm {d} {\ mathbf {x '}} \: B (\ mathbf {x} - \ mathbf {x'}) \ cdot K (\ mathbf {x} ') \ \ = & \ mathrm {IFT} \ left (\ backslash {\ mathbf {k}} \ to \ tilde {A} (\ mathbf {k}) \ cdot \ tilde {K} (\ mathbf {k}) \ right) (\ mathbf {x}) \ cdot \ mathrm {IFT} \ left (\ backslash {\ mathbf {k}} \ to \ tilde {B} (\ mathbf {k}) \ cdot \ tilde {K} (\ mathbf {k}) \ right) (\ mathbf {x}). \ end {align} $$
Se eseguiamo questo per una fessura stretta di larghezza $ w $ tra due ombre ( quasi un picco di Dirac), la trasformata di Fourier del prodotto può essere approssimata da una costante proporzionale a $ w $, mentre $ \ mathrm {FT} $ di ciascuna ombra rimane $ \ mathrm {sinc} $ - a forma di, quindi se prendiamo la serie di Taylor per la sovrapposizione stretta mostra che la luminosità decadrà solo come $ \ sqrt {w} $, cioè rimarrà più luminosa a distanze ravvicinate, il che ovviamente sopprime il rigonfiamento.
E in effetti, se sfociamo correttamente entrambe le ombre insieme , anche senza alcuna non linearità, otteniamo molto di più di un "effetto ponte":
Ma non sembra ancora così "voluminoso" come quello che si vede nel tuo video.