La tua affermazione è in qualche modo soggettiva, quindi puoi davvero rispondere solo cercando di mettere insieme i pensieri sulla fisica che questi grandi fisici stavano pensando quando hanno fatto le loro affermazioni.
In primo luogo, le leggi della termodinamica hanno molto origini diverse e giustificazioni teoriche putative e in effetti la citazione di Eddington parla solo della seconda.
Ho sentito la citazione di Eddington, ma non so molto di quell'uomo perché temo "Io" non l'ho mai veramente perdonato "per il seguente scambio:
" Nel 1919, quando gli fu chiesto se fosse vero che solo tre persone nel mondo comprendevano la teoria della relatività generale, [Eddington] avrebbe risposto: " Chi è il terzo? " [ 1]
e quindi sono abituato a prenderlo con le pinze (e, probabilmente ingiustificatamente, trascurato di scoprire molto su di lui). Tuttavia, James Clerk Maxwell pensava qualcosa di molto simile sulla Seconda Legge e ciò a cui voleva arrivare era che si trattava di un fenomeno emergente dalle leggi dei grandi numeri nella teoria della probabilità, e una forma debole di esso può essere derivato da assunzioni di base del tutto indipendenti dai dettagli delle leggi fisiche che guidano i microcostituenti di un sistema. Prima di tutto, considera la semplice distribuzione di probabilità binomiale per, diciamo, il campionamento di palline rosse da una popolazione che è, diciamo, il 43% composta da palline rosse. Se prendi un campione di dieci, molto probabilmente ne otterrai quattro o cinque rossi, ma anche la probabilità di ottenerne due o tre o otto o nove è molto grande. Il semplice numero 0.43 non ti dice molto sul carattere dei tipi di campioni che otterrai. Tuttavia, se prendiamo un milione di palline, il numero di palline rosse sarà di 430.000 con un errore di proporzione molto piccolo, più o meno dell'ordine di $ 1 / \ sqrt {N} $, che qui è di circa 0,001. Quindi, anche se il numero assoluto di palline rosse varierà abbastanza ampiamente da campione a campione, la semplice affermazione "il 43% è rosso" caratterizza estremamente bene il campione. La distribuzione binomiale diventa "più appuntita" in modo tale che, anche se la probabilità di ottenere esattamente il 43% di palline rosse è straordinariamente piccola, quasi tutte le possibili disposizioni, cioè i campioni, sembrano quasi esattamente come un campione con il 43% di palline rosse. La probabilità di ottenere, diciamo, 420.000 o meno, o 440.000 o più palline rosse su un campione di un milione è così piccola (circa $ 10 ^ {- 90} $!) Che può essere trascurata per tutti gli scopi pratici:
Un campione ampio sembra quasi esattamente come il campione statisticamente previsto e questa affermazione diventa sempre più precisa man mano che il campione diventa sempre più grande
Così è anche per, diciamo, la derivazione della distribuzione Boltzmann dall'insieme microcanonico sulla pagina di Wikipedia "Statistiche Maxwell-Boltzmann". Hai due moltiplicatori di Lagrange in questo, ma l'idea essenziale è quasi esattamente la stessa della distribuzione binomiale di cui ho appena parlato. Scopri la disposizione più probabile, dato il presupposto di base che tutte le disposizioni possibili sono ugualmente probabili. La formula di Stirling funziona esattamente come quando approssimate la distribuzione binomiale per campioni di grandi dimensioni. Quello che la derivazione di Wikipedia (come penso tutti quelli che ho visto nei testi di fisica) sorvola su questa potente idea:
La distribuzione diventa "più appuntita" in modo tale che quasi tutti gli arrangiamenti sembrano molto simili a quello della massima probabilità. La probabilità di trovare una disposizione significativamente diversa nel carattere macroscopico dalla massima probabilità che si diventi svanita nel limite termodinamico di un gran numero di particelle .
Quindi, in qualsiasi sistema di un gran numero di particelle ci sono stati che sembrano quasi esattamente come il macrostato di massima probabilità e non c'è quasi nient'altro .
Pertanto, se per qualche ragione un sistema si trova in uno stato che è significativamente diverso da quello di massima probabilità, allora quasi certamente, attraverso qualsiasi passeggiata casuale nel suo spazio delle fasi, raggiungerà uno stato che è quasi lo stesso nel carattere macroscopico di quello di massima verosimiglianza. (La ragione dell'improbabile stato iniziale potrebbe essere, ad esempio, che una di noi scimmie in camice bianco ha creato un sistema comprendente una pallina di sodio nativo in un bicchiere d'acqua. Kaboom!) Questo, ovviamente, è un "laboratorio" forma "della seconda legge della termodinamica. A livello degli universi, tuttavia, la base della seconda legge diventa di natura molto più sperimentale (vedere la domanda di Physics SE Come si dimostra la seconda legge della dinamica dalla meccanica statistica? e anche la mia risposta qui), ma le ragioni straordinariamente fondamentali e semplici per il suo mantenimento nella sua forma debole di cui ho parlato sopra danno ai fisici ragioni profonde per credere che la seconda legge sia generalmente vera.
Ma nota di passaggio che i miei argomenti non funzionano in piccolo . L'entropia può fluttuare e fluttua selvaggiamente in entrambe le direzioni per i sistemi che comprendono un piccolo numero di particelle, vedere l'articolo di revisione:
Sevick, E. M .; Prabhakar, R .; Williams, Stephen R .; Bernhardt, Debra Joy, "Teoremi di fluttuazione", Rev. annuale di Phys. Chem. , 59 , pp. 603-633, arXiv: 0709.3888.
Puoi vedi anche la pagina di Wikipedia sul teorema di fluttuazione.
La prima legge, vale a dire, la conservazione dell'energia, è molto diversa per carattere e fondamento. Ancora una volta, è stato provato sperimentalmente: è stato trovato in innumerevoli esperimenti in circa duecento anni che i sistemi si comportano come se avessero un certo "budget" di lavoro che possono fare; non importa come spendi quel budget, ma se conti il lavoro che può essere fatto dal sistema nel modo giusto ( ie come $ \ int_ \ Gamma \ vec {F} \ cdot {\ rm d} \ vec {s} $, o $ \ int_0 ^ TV (t) I (t) {\ rm d} t $ in un circuito elettrico e così via), quindi la quantità di lavoro che può essere fatto sarà sempre lo stesso. C'è anche una motivazione teorica per la conservazione dell'energia: l'idea dell'invarianza dello spostamento temporale delle leggi fisiche. Cioè, le leggi fisiche devono fornire predire gli stessi risultati dopo che abbiamo spostato arbitrariamente la coordinata temporale. La fisica non può dipendere da ciò che noi umani scegliamo di essere $ t = 0 $ tempo. Attraverso il teorema di Noether, troviamo che ciò implica per i sistemi fisici con una descrizione lagrangiana senza alcuna dipendenza temporale esplicita che l'energia totale deve essere conservata.
È ironico, quindi, che Einstein abbia fatto il commento, dato che la sua relatività generale è una teoria, in cui questa invarianza dello spostamento temporale si rompe. Il tempo globale non può essere definito su scale cosmologiche per una varietà di spaziotempo che soddisfi la relatività generale, quindi il nostro argomento di invarianza dello spostamento temporale non può essere applicato. I fisici quindi non credono che la conservazione dell'energia valga per l'intero universo (sebbene esista ancora una conservazione locale dell'energia nella relatività generale). Sono sicuro che Einstein fosse consapevole di questo difetto nella sua dichiarazione generale, quindi, sebbene la prima legge abbia basi molto solide in quasi tutti i casi pratici che desideriamo considerare, sembra che probabilmente Einstein stesse parlando della seconda legge in particolare.