Vorrei aggiungere qualcosa alla risposta eccellente di Kostya e anche a di Marek.
Kostya in realtà sta descrivendo una sovrapposizione quantistica di fotone libero e stati di materia eccitata. Spesso in questo scenario, l'indice di rifrazione è descritto come derivante dal ripetuto assorbimento e riemissione dei fotoni del vuoto da parte degli atomi / molecole del mezzo. Questa è una buona prima immagine, ma è più accurato descrivere la situazione come la sovrapposizione quantistica appena menzionata. La cosiddetta quasiparticella è questa sovrapposizione, che è l'autostato di energia in presenza del mezzo, cioè l'autostato di energia del campo elettromagnetico accoppiato agli stati di materia eccitata. L'autostato (quasiparticella) è chiamato varie cose a seconda della natura esatta dell'interazione: polaritone, plasmone, eccitone e così via ma, in linea di principio, la loro natura essenziale come sovrapposizione quantistica di fotone e stati di materia sollevata è esattamente la stessa in ogni caso.
Puoi anche calcolare la massa a riposo della quasiparticella. Questo è un modo per esprimere dove l'energia è "andata" nel mezzo: possiamo muoverci nel frame a riposo relativo alla quasiparticella e il disturbo ha un'energia diversa da zero $ m_0 \, c ^ 2 $ in questo frame, che rappresenta energia immagazzinata negli stati della materia in uscita dal mezzo.
Calcoliamo la massa a riposo della quasiparticella da $ E ^ 2 = p ^ 2 \, c ^ 2 + m_0 ^ 2 \, c ^ 4 $ e $ p = \ gamma \, m_0 \, v $ con $ v = c / n $, con, come al solito, $ \ gamma = \ frac {1} {\ sqrt {1- {v ^ 2} / {c ^ 2}}} $ è il fattore di Lorentz. Facciamolo dal frame a riposo relativo al mezzo (sebbene, ovviamente, $ m_0 $ sia invariante di Lorentz, quindi possiamo fare un calcolo corrispondente da qualsiasi frame). Quindi:
$$ E ^ 2 = p ^ 2 \, c ^ 2 + m_0 ^ 2 \, c ^ 4 = m_0 ^ 2 \, c ^ 4 \ left (\ frac {1} { n ^ 2 \, \ left (1- \ frac {1} {n ^ 2} \ right)} + 1 \ right) = m_0 ^ 2 \, c ^ 4 \ frac {n ^ 2} {n ^ 2- 1} $$
o
$$ m_0 = \ frac {E} {c ^ 2} \ sqrt {1- \ frac {1} {n ^ 2}} $ $
Per $ n = 1,5 $ (vetri comuni come i vetri delle finestre o N-BK7 - vetro per vetrini da microscopio) a $ \ lambda = 500 \ rm \, nm $, otteniamo da $ E = h \, c / \ lambda $, $ m_0 = 3,3 \ times 10 ^ {- 36} {\ rm kg} $ o circa 3,6 milionesimi di massa di elettroni.